100 problemas de física cuántica by Fernández Álvarez-Estrada, Ramón; Sánchez Gómez, José Luis

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El estado inicial que se da no está normalizado pues su producto escalar por sí mismo es igual a 3. ' [ 11) - 12) El valor medio o esperado de H en + 13) ]. i [cxp( - ;1E,fl1)[ll )- 12)) + cxp(- üE,/h)IJ)). A partir de esta expresión, es fácil obtener que los valores i:nedios de H y f/ 2 en el instante t son iguales, respect1vamente, a los ya calculados en 1 = O. En consecuencia, las incertidumbres de H en r y 1 =o son también iguales entre sí. 3) Nótese q ue C no conmuta con H. Se obtiene con facilidad: que sí evoluciona con el 1iempo.

N tal caso. la observación importante es que la diferencia de energía entre los dos primeros niveles de tipo hi· ~ogcnoidc es, para Z = 80; E~ .. 065 MeV. or tan_to, es razonable interpretar la radiación elcctromagnét1ca detectada de la manera siguiente. Un electrón ~¡,, procedente de una desintegración {J de un neutrón. s más próximos al núcleo ató· 11 30 = l. sino tambié~ el inicial ep. procedente de la desintegración {J, se alejan del átomo pesado ioniz:ido (pues tiene aún mucha energía: 0,75 MeV - 0,065 Me V = 0,686 MeV).

Solución 1) H está representado por una matriz autoadjunta, así que es, en general, un operador autoadjunto. A es autoadjunto si y sólo si a 2 = B es autoadjunto si y sólo si p2 es real. En todo lo que sigue, se supondrá que estas dos condiciones se verifican, y, por tanto, que ambos A y B son au1oadjuntos. o:t. > ~ ¿' » x,, 1 con autovalores En para la energía, n = \, 2, 3. Nótese que, por estar los kets In) y n) ortonormalizados, se tiene: (11 1 s) <~. ,. )~O. La condición de compatibilidad del sistema lineal homogéneo para cada E.

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